237 
stere i Fluidet; denne vil derimod netop herigjennem være 
fuldstændig bestemt. Hertil kommer endnu, at andre ydre 
Kræfter kunne være i Virksomhed mod Kuglen M, hvilke 
ikke skulle tænkes at agere i det Indre af Fluidet selv. 
4. Den Kraft, hvormed det ene kugleformige 
Legeme ved sin Bevægelse indvirker paa det 
andet, er proportional med Produktet af de 
tvende Legemers Volum. Dette sees med Lethed af 
Ligningerne (24), idet man bemærker, at I 2 og V 3 inde¬ 
holde Faktoren <S 2 . Af ovenstaaende Sats følger forøvrigt 
ogsaa, at den Kraft, hvormed Volumenhed kan tænkes at 
indvirke paa Volumenhed er uafhængig af Legemernes 
Dimensioner. Man bemærker ogsaa, at, om der frembrin¬ 
ges Bevægelser i et Fluidum, saa vil Intensiteten af denne 
vistnok afhænge af det Legemes Størrelse, hvormed de 
frembringes, men i Indflydelsen heraf paa de i Fluidet 
forekommende større eller mindre Legemer mærkes ingen 
væsentlig Forskjel, netop fordi det større Legeme ogsaa 
udsættes for et forholdsvis større Totaltryk. 
5. Kraftkomponenterne efter Axerne X, Y, Z 
ere endelig partielle Deriverte med Hensyn til 
x, y, z af en og samme Funktion, der fyld est gj ør 
den partielle Differentialligning = 0. Deler 
man som før Kraften i to Dele, af hvilke det ene Parti 
afhænger af den Hastighed, med hvilken Kuglen A bevæ¬ 
ger sig, det andet af Accelerationen i dens Bevægelse, 
saa ville de to partielle Kræfter hver for sig have den 
Egenskab, at deres Komponenter ville være partielle De¬ 
riverte af en og samme Funktion, der fyldestgjør den 
ovennævnte partielle Differentialligning. — Naar a, b, c 
betegner Centrent af Kuglen A, x, y, z Centret af Kuglen 
M, paa hvilken Kraften virker, og r er Afstanden mellem 
