240 
fra Legemet A og at virke paa Legemet M og omvendt. 
Man kan her kun opstille som Sats, at: 
Den rigide Kugle A indvirker ved sine Bevægelser 
paa den rigide Kugle M, og Kuglen M igjen indvirker 
paa sin Side ved sine Bevægelser paa Kuglen A. — De 
tvende Kræfter ville imidlertid kun i visse partikulære 
Tilfælder være ligestore og rettede hver til modsat Kant 
langs efter den rette Linie der forbinder de tvende 
Centra. 
§ 19. Kor nærmere at bestemme Maaden, paa hvilke 
denne Art af Kræfter ville virke, tænke vi os atter Kraf¬ 
ten delt i to, af hvilke den ene alhænger af Acceleratio¬ 
nen i Bevægelsen, den anden af Hastigheden i samme, 
og vi betragte da atter de tidligere omhandlede Kraftsy¬ 
stemer (Rj Sj) og (R u S„), der ogsaa her ville komme til 
at optræde, men med en forandret Faktor. For større 
Bekvemlieds Skyld ville vi benytte os af følgende Beteg- 
ninger. Ved den levende Kraft i den af Kuglen 
A fortrængte Masse af Fluidet skal forstaaes den le¬ 
vende Kraft i Kuglen, tilsvarende til den translatoriske 
Bevægelse, om man tænker sig dens Tæthed ombyttet 
med Fluidets; ved Inertikraften i den af Kuglen A 
fortrængte Masse skal ligeledes forstaaes Inertikraften 
i den samme Kugles translatoriske Bevægelse, naar ogsaa 
her dens Tæthed ombyttes med Tætheden af Fluidet. 
Sammenholder man nu, hvad der i de foregaaende Para¬ 
grafer er bleven anført, med de tidligere angivne Egen¬ 
skaber af (Rj Sj) og (R u S„), saa vil man med Lethed 
kunne opstille følgende nye Satser: 
Den Kraft, hvormed Kuglen A ved sin Bevægelse 
indvirker paa enhver Volumenhed i Kuglen M og refereret 
