245 
at, om der til Bevægelsen af Kuglen M, som om den var 
den eneste existerende, var taget det tilbørlige Hensyn, 
idet man i Ligningen for Bevægelsen i Inertileddet tilven- 
stre havde forøget Tætheden af Legemet M med Fluidets 
halve Tæthed, saa vil ikke længer den Kraft, hvor¬ 
med A ved sin Bevægelse indvirker paa M, være 
uafhængig af den Bevægelsestilstand, i hvilken 
Kuglen M befinder sig. Nedenstaaende Sats vil saa- 
ledes kunne bevises: 
De totale Tryk mod to kugleformige Legemer, der 
bevæge sig langs efter en fast og fælleds Centrallinie, 
ere rettede til samme eller til modsat Kant af den, mod 
hvilken enhver af dem bevæger sig. 
Totaltrykkenes Størrelse vil, saafremt den inverse 
8de Potens af Afstanden mellem .Centrerne kan sættes 
ud af Betragtning, kunne udtrykkes ved følgende Ligninger: 
P a — — 2nå 3 Q 
d 2 a 
W 
2 ti6 3 q 
d 2 a' d' 3 
67rd 3 (> 
;P 8 ' — — 2 nS‘ 3 Q 
4 - Snå'^Q 
+ 67rd' 3 o 
dt 2 
r 3 
da' 2 , 
/d' 3 
dt 2 1 
I r 4 
dr 2 
d 3 d' 3 
dt 2 
r 7 ’ 
d 2 a' , 
dt 2- ^ 
d 2 a 
d 3 
dt 2- 
r 3 
da 2 / 
d 3 
dt 2 ‘ 
7T~ 
dr 2 
d' 3 d 3 
dt 2 
r 7 
d' 6 
r 7 
d ' 3 d 3 
r 6 
d 3 d' 3 
r 7 
( 20 ) 
(26') 
P, betegner Totaltrykket mod Kuglen A, P a - mod Kuglen 
