247 
vilkaarlig, er derimod et andet Spørgsmaal, der ikke her¬ 
ved er afgjort. 
3. Naar Inertileddene i Ligningerne for Bevægelsen 
paa den ovenfor anførte Maade ere korrigerte, saa ser 
man af Ligningerne (26) og (26'), at den Kraft, hvor- 
m e d V o 1 u ni enhed i n d v i r k er p a a V o 1 u m e n h e d ikke 
længer er uafhængig af Dimensionerne, naar den 
inverse 7de Potens af Afstanden skal medtages. Disse 
Tillægsled indeholde Faktorerne d 3 og d' 3 , da de tilsva¬ 
rende Led i (26) og (26') indeholde d 6 d' 3 og d 3 d' 6 . 
Den Kraft, hvormed Volumenhed indvirker paa Volu¬ 
menhed vil saaledes kunne deles i tre Dele, den ene Del 
er uafhængig af Dimensionerne, den anden er proportional 
med Størrelsen af Kuglen A og den tredie atter med 
Størrelsen af den anden Kugle A'. 
Hvad den forhen gjorte Korrektion angaar, saa be¬ 
mærkes, at det ny indførte Led af 6te Orden er propor¬ 
tionalt med Produktet af de tvende Kuglers Indhold. 
4. For at godtgjøre, at ikke i Almindelighed uden 
Hensyn til Approximationsgrad Kraftkomponenterne ville 
være partielle Deriverte af en og samme Funktion, der 
fyldestgjør den partielle Differentialligning = 0, kan 
man betragte et partikulært Tilfælde. Man har da to 
Kugler A og M. Radius af den sidste af disse Kugler 
antages at være meget liden, dens Tæthed den samme 
som Fluidets; derhos skal ingen ydre Kræfter være i 
Virksomhed i dens Indre. Tænker man sig nu Radius 
af Kuglen M under disse Omstændigheder mindre og 
mindre, saa bør man, idet man gaar til Grændsen, erholde 
den samme Bevægelsesligning, som om man istedetfor 
Kuglen M havde havt en fluid Partikel. Undersøger man 
nu den Kraft, der virker i Punktet M, og som, naar Be- 
