252 
i hvilke h efterhaanden tildeles alle de Indexværdier 1, 
2, 3 . . . m, der svare til de forskjellige rigide Kugler. 
Herved forudsættes dog, at Partikelens Afstande fra Cen¬ 
trerne ligesom ogsaa disses indbyrdes Afstande ere saa 
store, at deres inverse Ote Toten ser kunne sættes 
ud af Betragtning. 
Deriverer man nemlig den første af Ligningerne (35) 
med Hensyn paa Tiden og tager Hensyn saavel til den 
selv som til de øvrige, saa faar man, idet man bemærker, 
at cp h { ikke afhænger af andre Koordinater end x h , y h , z h 
og x ( , y b Zj, at vil blive lig 
4 dy hl d g> h[ dVhi (bpM d 3 yhi d<jThi 
*" [ dx ( 2 dxj dxplyi dy ( dx(dzi dz f 
+ v dXh , d 2 y hl dy h d 2 <? h( dz* d a y ht 
^ 1 dxidx h dt dx t dy h dt dxidz h dt dxjdt* 
Udtrykket i første Formellinie er her af Orden 4 4- 3, og 
kan følgelig bortkastes, da Partikelens Afstand fra de 
givne Kugler ligesom ogsaa disses Afstande indbyrdes ere 
saa store, at deres inverse 6te Potenser skulle kunne 
sættes ud af Betragtning. Idet man nu derhos bemærker, 
at Udtrykket under Sumtegnet i anden Formellinie er lig 
den Deriverte med Hensyn paa x t af Funktionen xp h( , saa 
faar man aabenbart første Ligning af Systemet (34) til¬ 
bage. 
Til lignende Resultater vil man komme, om man de¬ 
riverer den anden og tredie af Ligningerne (35) og for¬ 
øvrigt opererer analogt. 
Ligningerne (35) ere saaledes partikulære Integraler 
til Ligningssystemet (34). At de repræsentere den fluide 
Partikels Bevægelse sees deraf, at, om Antallet af Kugler 
reducerer sig til en eneste og hvilkensomhelst af de 
