dQ = xdU -f (1 — x) dW + ^dx + ApdV ... (13) 
og ved Hjælp af Ligning (7) erholdes: 
dQ = dW + d (xg) + ApdVi 
dQ dU - d (q (1 - x)) + ApdV I * * * ‘ 
Ved en saadan Blanding bliver følgelig 2 uafhængig 
variable f. Ex. x og T. 
Som man ser, foreligger allerede den generelle Løs¬ 
ning af Problemerne om Legemernes fysikale Forhold. Men 
gaar man over til de specielle Tilfælde, er man nødt til 
at anvende Approximationsformler. Hvad angaar Legemer¬ 
nes Tilstandsligninger, da ved man kun, at for de perma¬ 
nente Gase, kan man tilnærmet sætte: 
hvor li er en konstant Størrelse afhængig af Gasens Na¬ 
tur. Da alle Dampe, naar de ere tilstrækkelig fjernede 
fra deres Kondensationspunkt, nærme sig til at følge 
denne Formel (15), saa ledes man let til at antage, at den 
sande Form for Dampenes Tilstandsligning er: 
p = R~+ X .(1G) 
v v ' 
hvor x er en ubekjendt Funktion af 2 af de 3 variable 
p, v og T, og som har den Egenskab at den nærmer sig 
0, naar v eller T voxer. Betegnes Legemets Molekylar- 
vægt med m, saa synes for Størrelsen R følgende Lov at 
tinde Sted: 
Rm = konstant 
(17). 
Af denne Lov, som vi altsaa anse for stringent, føl¬ 
gernu, at alle gasformige Legemer tilnærmet have lige- 
store Molekylarvolumen, naar de ere tilstrækkelig fjer¬ 
nede fra deres Kondensationspunkt; thi af Ligning (16) 
findes: 
