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B. MAYOR 
l’axe 0 z d’un système coordonné et dont le paramètre 
a ne soit ni nul ni infini. Utilisant une terminologie 
proposée par M. Lazzeri et qui simplifie le langage, 
convenons d’appeler antiprojection d’un vecteur V, la 
projection sur le plan des xy du conjugué de ce vecteur 
par rapport au complexe jT. Cette antiprojection V' 
est définie analytiquement dès que l’on connaît ses 
projections X' et Y' sur les axes Ox et Oy, ainsi que 
son moment N' par rapport au point O. Ces quantités, 
que l’on peut appeler les coordonnées de V', sont liées 
aux projections X, Y, Z du vecteur Y par les relations 1 
X' = — X, Y' = — Y, N' = aZ 
qui vont jouer un rôle essentiel. 
Ces préliminaires posés, envisageons un système arti¬ 
culé gauche S possédant m barres et n nœuds, h de ces 
nœuds étant assujettis à glisser sans frottement sur 
des surfaces données. Désignons d’une manière géné¬ 
rale par X„ Y t , les projections de la force extérieure 
Fi qui sollicite l’un quelconque, P t , de ces nœuds et par 
X e -, Y/, N/ les coordonnées de l’antiprojection F/ de 
cette force, de sorte que 
(1) X/ = - X,, Y/ - - Y* N/ §= aZi. 
Soient ensuite A,•*, B**, C ik les projections d’un 
vecteur Vu d’intensité arbitrairement choisie, admet¬ 
tant pour ligne d’action l’axe de la barre de longueur 
Uk qui réunit les nœuds Pi et P A , et pour sens celui 
qui va de P*- à P*. En désignant alors par Au, B**' 
et H u les coordonnées de l’antiprojection \ ik ' de ce 
vecteur, on aura 
(2) A u = Au, B u pp B ik, H u == aCu 
En admettant e fin que P r représente un nœud 
B. Mayor, statique graphique des systèmes de l’espace, p. 49. 
