THÉORIE DES DÉFORMATIONS DES SYSTEMES ÉLASTIQUES 19S 
assujetti à demeurer sur une surface donnée, nous dési¬ 
gnerons par A r , B r , C r les projections d’un vecteur V r 
dont l’intensité et le sens peuvent être arbitrairement 
choisis, mais dont la ligne d’action se confond avec la 
normale au point P r de la surface correspondante. 
Les coordonnées A r ', B/, H/ de l’antiprojection V/ 
de ce vecteur sont alors données par les formules 
(3) A/ = - a;, b/ = - B r , H/ = a C r . 
Dans ces conditions, les règles de la statique permet¬ 
tent de faire correspondre, à tout nœud libre tel que P*, 
trois équations de la forme 
(4) 
et, à tout nœud tel que P r assujetti à une liaison, trois 
équations du type 
(§) 
dans lesquelles T** et R r représentent la tension engen¬ 
drée dans la barre l ik et la réaction exercée sur le nœud 
P rf tandis que le symbole I indique une somme dont 
les termes correspondent aux diverses barres issues du 
nœud Pi. 
