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B. MAYOR 
En désignant ensuite par Xu yi, Zi les coordonnées 
du nœud P*, par dxi, ôy if ôzi les projections du dépla¬ 
cement supposé infiniment petit Ai que subit ce nœud 
sous l’action des forces extérieures et par dl ik rallon¬ 
gement de la barre U ki on a immédiatement 
(Xi - Xk) (dXi - dx k ) + (y f - y k ) (. dy t - dy k ) + 
~\~ (j^i Z}i) (PZi OZ}t) =z lik @Uk 
D’ailleurs, par définition même du vecteur V,** on 
peut écrire 
A*i 
x h = 
Uk 
'V« 
ym y* 
Bu 
' Uk 5 'Zi 
tandis qu’en vertu d’une formule élémentaire de la 
résistance des matériaux 
fiUk = y-ik T ik, 
Pik désignant un coefficient qui caractérise la barre 
considérée au point de vue de l’élasticité et que nous 
appellerons son module. 
Dans ces conditions, la relation précédente peut être 
mise sous la forme 
(6) Ai* (dxi — dx k ) + B** (dyi — %*) 
+ C<* (ÔZi - dz h ) = - fi ik V ik T«, 
et il est bien évident qu’aux m barres du système cor¬ 
respondent m équations de ce type. 
Enfin, le déplacement du nœud P r doit s’opérer sur 
une surface donnée. Par définition même de V r , il est 
