THÉORIE DES DÉFORMATIONS DES SYSTEMES ÉLASTIQUES 197 
condition que le sens qui va de P/ à P/ soit précisé¬ 
ment celui de W, et supposons que ces points limitent 
une barre Uk appartenant à S' et caractérisée par un 
module /Uk vérifiant la relation 
(9) fia Vu' 2 = f*ik V //f 2 . 
A toute barre de S correspond ainsi une barre de S', 
tandis qu’à chaque nœud P du premier système cor¬ 
respondent autant de points distincts P/ qu’il y a de 
barres aboutissant à ce nœud. Admettons alors que 
tous ces points P/ se confondent avec les centres d’une 
série d’articulations à l’aide desquelles on attache les 
barres correspondantes de S' à une même plaque (P/) 
infiniment mince, mais absolument rigide et de forme 
arbitraire. Dans ces conditions, aux n nœuds de S cor¬ 
respondent, dans S', un même nombre de plaques (P/) 
qui peuvent se superposer partiellement, mais que nous 
supposons libres de se déplacer les unes par rapport aux 
autres dans la mesure où le permet l’élasticité des barres 
qui les réunissent. Admettons encore que toute plaque 
(P/) qui correspond à un nœud non libre P r de S soit 
assujettie à la liaison suivante : un point invariable¬ 
ment lié à cette plaque et choisi sur la ligne d’action de 
V/ est astreint à glisser sans frottement sur une courbe 
située dans le plan des xy et normale à cette ligne d’ac¬ 
id on. 
Comme nous allons le montrer, le système S' ainsi 
constitué représente complètement, au point de vue de 
la statique graphique, le système S. 
Admettons en effet qu’une plaque quelconque de S' 
soit sollicitée par une force représentée par l’antipro- 
jection de la force extérieure appliquée au nœud cor¬ 
respondant de S. 
Si l’on exprime en premier qu’une plaque telle que 
