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B. MAYOR 
(P/) demeure en équilibre sous l’action de la force exté¬ 
rieure F / qui y est appliquée et des tensions des barres 
correspondantes, tensions que nous désignerons d’une 
façon générale par TV, on obtient des équations rigou¬ 
reusement identiques aux équations (4'). 
De même, si l’on envisage une plaque telle que (P/), 
en exprimant que la force extérieure F/ et la réaction 
de la liaison correspondante, que nous désignerons par 
R/, font équilibre aux tensions correspondantes, on ob¬ 
tient encore des équations identiques aux équations (5'). 
Considérons ensuite la barre l ik ' et les deux plaques 
(P/) et (P*') sur lesquelles ses extrémités sont atta¬ 
chées. Lorsque le système S' se déforme sous l’action 
des forces extérieures, (P/) et (P*') subissent dans le 
plan des xy des déplacements très petits que l’on peut 
assimiler à des rotations dw/ et dwk s’opérant autour 
de centres dont les coordonnées seront désignées par 
êi, r}i et V, V. Dans ces conditions la barre V 
subit un allongement dl ik ' que l’on peut facilement 
déterminer. La projection, sur la direction du vecteur 
w qui coïncide en direction avec V, du déplacement 
du point d’attache P/ de cette barre avec la plaque (P/) 
est égal, en effet, au quotient par W du moment relatif 
de la rotation dw/ et du vecteur W En d’autres termes, 
il a pour valeur 
[A'« ÆBft' ?<+ H*'.] oW. 
Une expression analogue donne la projection sur la 
même direction du point d’attache P*/ d’où il résulte 
que l’allongement dl ik f de la barre est donné par la for¬ 
mule 
dlik' — Y 7 [A ik (y)k 00)]/ —7]/ dw/) —B ik (Çk'dwtZ —£/ dw/) 
“b IL/r (àwk dwi )]. 
