THÉORIE DES DEFORMATIONS DES SYSTEMES ÉLASTIQUES 199 
En tenant alors compte de la relation (9) on voit 
immédiatement que les tensions produites dans les di¬ 
verses barres du système S' vérifient des relations iden¬ 
tiques aux équations (6'). 
Les liaisons auxquelles les plaques telles que (P/) 
sont assujetties conduisent facilement enfin à h rela¬ 
tions de la forme 
A r 'V - B r ' ’Û + H/ = O, 
et qui sont par conséquent identiques aux équations 
(T). 
En définitive, les relations dont dépend le calcul 
complet de S' sont exactement les mêmes que celles 
qui correspondent à S. Le calcul de S' entraîne donc 
celui de S, de sorte qu’au point de vue de la statique 
graphique, le premier de ces systèmes représente com¬ 
plètement le second. Il convient cependant de noter 
qu’au point de vue de la géométrie cette représentation 
est incomplète, car il est manifestement impossible, 
lorsqu’on se donne uniquement le système S’, de re¬ 
trouver la forme et la position de S. 
D’autre part, le complexe r pouvant être arbitrai¬ 
rement choisi, à un même système S correspondent 
une infinité de systèmes S' ; en revanche, à un sys¬ 
tème S' complètement arbitraire, ne correspond, en 
général, aucun système S. 
