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C.-J. KOOL 
long ; que les expressions Xx, Y y et Zz enfin désignent les va¬ 
leurs moyennes, pendant le même espace de temps infiniment 
long, des produits des coordonnées x, y, z du centre de gravité 
d’une des molécules à un certain moment, coordonnées pour un 
système d’axes perpendiculaires OX, O Y et OZ quelconque, res¬ 
pectivement par les composantes X, Y, Z suivant les mêmes axes 
de la résultante de toutes les forces qui au même moment agis¬ 
sent sur la molécule et qu’on suppose transportées parallèlement 
à elles-mêmes de leurs différents points d’application au centre 
de gravité de la molécule correspondante. Quant aux sommes 
-- qui entrent dans le premier et dans le second membres de 
l’équation, elles s’étendent, on le suppose, à toutes les molécules 
du corps et à toutes les forces qui sollicitent ces molécules, aux 
forces attractives et répulsives qui émanent des molécules envi¬ 
ronnantes aussi bien qu’aux forces dont l’origine se trouve en 
dehors du corps. 
Or je vais à présent supposer qu’on ait affaire à un corps li¬ 
quide et que ce liquide soit abandonné à lui-même, c’est-à-dire 
qu’à l’exception de la pression atmosphérique exercée sur sa 
surface et de la pesanteur qui sollicite ses molécules, aucune 
force extérieure n’agisse sur lui. Puis, dans le but de raccourcir 
l’examen que je me propose de faire autant que le permet l’objet 
que, par cet examen, j’ai en vue, je ferai, en outre, la supposition 
que l’intensité des forces moléculaires est très considérable par 
rapport à celle de la pesanteur qui agit sur les molécules, ainsi 
que l’admettent d’ailleurs généralement les partisans de l’hypo¬ 
thèse cinétique. En conséquence, je négligerai dans ce qui suit 
l’action de cette dernière force. 
Cela dit, je m’occuperai en premier lieu de la question si, 
comme l’ont affirmé quelques savants, les valeurs des trois ex¬ 
pressions Xx, Y y et Zz de l’équation viriale sont vraiment nulles 
pour toutes les molécules du liquide qui ne font point partie de 
sa couche superficielle. Ces molécules, lesquelles, pour les dis¬ 
tinguer plus facilement de celles qui appartiennent bien à la 
dite couche, je veux dorénavant désigner brièvement sous le 
nom de « molécules intérieures », sont donc, je l’ajoute pour évi¬ 
ter tout malentendu, toutes les molécules du liquide pour les¬ 
quelles la grandeur moyenne de la projection sur une droite 
quelconque de la résultante des differentes attractions qu’exer¬ 
cent sur elles les molécules environnantes est, sinon rigoureuse¬ 
ment, au moins très approximativement nulle quand l’espace de 
