CHEMIN PARCOURU PAR LES MOLÉCULES ü’UN GAZ Û 2 Û 2 3 
conforme à la supposition que je viens défaire. Après avoir 
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parcouru une certaine distance, dont la fraction-— exprime 
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la longueur moyenne lorsque les molécules du gaz sont sphéri¬ 
ques , une molécule en rencontrera une autre qui en modifie le 
chemin. La route qu’elle suivra dans l’espace différera donc 
aussi toujours entièrement de celle que j’ai supposée plus haut, 
et par conséquent il n’est aucunement permis de conclure de 
l’exactitude rigoureuse que posséderait l’équation de Clausius 
dans la condition fictive du gaz dont il était question il y a un 
moment à une exactitude également rigoureuse de cette équation 
dans l’état véritable des choses. On ne saurait affirmer que son 
exactitude approximative dans cet état véritable. 
Or il est en premier lieu facile de se convaincre que l’inten¬ 
sité P' de la pression qui dans l’état réel d’un gaz est exercée 
par l’enveloppe qui le limite sur l’ensemble des molécules qui 
s’y réfléchissent est plus forte que l’intensité 
1 v 1 • 
- 2-mv- 
qu’on tire de l’équation de Clausius. 
En effet, dans la condition fictive du gaz en question, le 
nombre des impulsions que reçoit en moyenne pendant une 
unité de temps un élément de la paroi du gaz, par suite du mou¬ 
vement des molécules qui s’y réfléchissent, est exactement celui 
que cet élément recevrait dans le cas où les molécules du gaz 
n’auraient aucune étendue et seraient donc de simples points 
matériels, le chemin parcouru en moyenne par chacune des mo¬ 
lécules entre deux réflexions successives contre le même élément 
de la paroi ayant dans la dite condition fictive du gaz la même 
longueur, on le conçoit, qu’il aurait dans le cas dont je viens de 
parler. (Bien entendu, dans cette dernière appréciation je fais 
abstraction de la différence de longueur entre les deux chemins 
provenant du fait que dans la réalité le centre de gravité des 
molécules reste, dans la condition Active du gaz en question aussi 
bien que dans toute autre, lors des réflexions contre la paroi du 
gaz, à une certaine distance de cette paroi, distance qui évidem¬ 
ment dépend de l’étendue des molécules, tandis que dans l’état 
imaginaire où les molécules seraient des points matériels sans 
dimensions aucunes, ces points atteindraient à chaque réflexion 
