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G.-J. KOOL 
contre la paroi cette paroi même. Mais, comme cette différence 
de longueur est évidemment très petite par rapport à la lon¬ 
gueur du chemin entier que parcourt en moyenne une molécule 
du gaz entre deux réflexions successives contre le même élément 
de la paroi toutes les fois que le gaz possède un volume sensible, 
ainsi que nous l’admettons ici, on peut donc, d’après ce qui a 
été dit plus haut, affirmer que la pression exercée sur le gaz par 
la paroi qui le limite possède dans la condition fictive en ques¬ 
tion la même intensité qu’elle possède dans le cas où les molé¬ 
cules, par supposition, seraient des points matériels.) Or la 
pression exercée réellement par la paroi sur le gaz est plus 
forte que celle qu’elle exercerait sur lui dans la dite condition 
fictive, car, grâce au jeu des collisions qui dans la réalité ont. 
lieu entre les molécules, l’intervalle de temps qui en moyenne 
s’écoule entre deux rencontres successives de chacune d’elles 
avec un même élément de la paroi est évidemment plus court 
qu’il ne serait dans cette condition fictive où ce jeu fait défaut. 
Donc P'> P. 
D’autre part, on se convaincra sans peine que la plus forte 
pression que le gaz pourrait jamais éprouver de la part de la 
paroi qui le limite existerait dans la condition extraordinaire 
où toutes les collisions entre les molécules seraient centrales. 
Dans cette seconde condition fictive, qui évidemment suppose 
que les molécules sont de forme sphérique, ce seraient, on le 
conçoit, exclusivement les molécules situées dans la proximité 
toute immédiate de la paroi du gaz qui atteignent celle-ci et, en 
s’y réfléchissant, lui impriment un choc, toutes les autres molé¬ 
cules du gaz n’auraient qu’un mouvement oscillatoire entre 
deux positions extrêmes, dont l’éloignement moyen est égal à la 
longueur du chemin moléculaire moyen et, par conséquent, a. 
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pour expression la fraction - - ; elles ne se heurteraient 
4 Tïs-n 
jamais contre la paroi. Dans ces circonstances un élément quel¬ 
conque de la paroi n’éprouverait, il est vrai, dans le cours d’un 
certain espace de temps que le choc d’un nombre de molécules 
très petit par rapport au nombre des molécules qui pendant ce 
même espace de temps se réfléchissent contre lui dans la condi¬ 
tion fictive du gaz dont il a été parlé plus haut. Mais par 
contre il subira alors, pendant le même temps, de la part 
de chacune des molécules dites en premier lieu une quantité 
de chocs beaucoup plus considérable qu’il n’en subit de la. 
