LE RAVIN SOUS-LAGUSTRE DU RHONE 
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côté une série d’expériences plus ou moins analogues à celles que 
je viens de relater et est arrivé à la même conclusion que moi. 
M. le D r A.-A. Odin, professeur à Yverdon, a, d’autre part, 
traité la question par voie mathématique, et il m’autorise à pu¬ 
blier son raisonnement dans les termes suivants : 
« Le problème que nous nous proposons de résoudre est 
celui-ci : 
» Un corps tombant verticalement dans un liquide, quelle est, 
à un moment donné, la pression exercée par ce corps sur le fond 
du vase ou sur une paroi horizontale quelconque du liquide ? 
» Soit C le corps solide en question, m sa masse, P son poids, 
v la vitesse de haut en bas. La pression exercée par G sur la 
paroi inférieure B est uniquement transmise par la résistance 
du liquide; cette résistance est produite par des forces résul¬ 
tant, soit de la pression des molécules du liquide les unes sur 
les autres, soit de leur frottement; appelons r cette résistance. 
Le corps C est soumis à l’action des forces P et r, de sorte que 
l’équation de son mouvement est : 
t représentant le temps à partir du moment où C commence à 
se mouvoir, c’est-à-dire à v = 0. 
» Cette équation nous suffit, à elle seule, pour la discussion 
complète du mouvement du corps C. En effet, au moment où 
ce dernier commence à tomber, la vitesse est nulle; mais alors 
la pression qu’il exerce sur le fond du liquide est égale au poids 
p d’un égal volume de ce liquide; donc, pour v = 0, on a 
r — p. Dès le commencement de la chute, la vitesse augmente 
et la résistance r augmente aussi, car à la pression hydrosta¬ 
tique^ vient s’ajouter une pression hydrodynamique provenant 
du frottement de l’eau. Si nous admettons, ce qui paraît évident, 
que r croisse en même temps que v, nous voyons par l’équation 
ci-dessus que cette augmentation de valeur doit durer tant que 
-jj ne sera pas devenu nul, c’est-à-dire tant que r ne sera pas 
égal à P. Lorsque cet état sera atteint, le mouvement du corps 
C sera devenu uniforme, et la pression r exercée par lui sur la 
paroi B sera égale à son poids. 
» C’est ce qui a lieu pour les particules solides en suspension 
dans un liquide, et qui se meuvent du haut en bas. Pour les par¬ 
ticules se mouvant obliquement, la loi n’est pas la même ; on le 
