A.-A. ODIN 
pas ; dans tous les cas, il doit être en relation avec les différentes 
pressions qui agissent sur la glace et qui par leurs variations en 
modifient assez rapidement la consistance, vu que dans un gla¬ 
cier, la glace est le plus souvent très près de son point de fu¬ 
sion. Malgré cela, nous admettrons, comme pour le frottement 
externe, qu’à un moment donné et pour une même section trans¬ 
versale du glacier ou du névé, F est constant. Cette hypothèse 
nous est indispensable pour arriver à un résultat final et les 
erreurs qu’elle peut entraîner nous paraissent devoir être de 
beaucoup inférieures à celles qui résultent des irrégularités de 
la forme de tout glacier. 
Il est bon de remarquer que F aura toujours pour la partie 
supérieure du névé une valeur considérablement plus petite que 
pour la glace dure du glacier proprement dit. 
Ce sont là les hypothèses principales sur lesquelles nous nous 
baserons pour les calculs généraux qui suivent; nous serons 
toutefois obligé, lorsqu’il s’agira de calculer le débit du glacier, 
de faire encore quelques restrictions de moindre importance; 
nous les indiquerons et les motiverons plus loin. 
ÉQUATIONS DU MOUVEMENT DE LA GLACE 
DANS UN CANAL RECTANGULAIRE 
D’après ce qui précède, l’étude de l’écoulement de la glace 
d’un glacier se ramène à celle de l’écoulement d’une masse de 
glace renfermée dans un canal prismatique rectangulaire. Rap¬ 
portons ce canal à un système de coordonnées cartésiennes rec¬ 
tangulaires O xyz (fig. 3), choisi de telle façon que l’axe Ox par¬ 
tage la surface supérieure — de laquelle nous avons vu qu’elle 
peut être considérée comme plane — en deux parties, dans le 
sens de la longueur, et que l’axe O y se trouve dans la section 
supérieure du canal. Soit a l’angle que forme Taxe Ox avec 
l’horizontale, autrement dit, l’angle de pente de l’axe du canal. 
Considérons maintenant (fig. 4) un élément de glace ayant la 
forme du parallélipipède rectangle ABCDEFGH, dont le centre 
O a pour coordonnées {xyz) et dont les arêtes parallèles aux 
axes ont pour longueurs dx dy dz. Ce parallélipipède qui se 
meut, comme nous le savons, parallèlement à Ox, c’est-à-dire, 
parallèlement à quatre de ses arêtes, est actionné par diverses 
forces donnant des composantes parallèles à l’axe des x; ce 
sont : 
