ÉCOULEMENT DES GLACIERS 
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Cette résultante est, d’autre part, égale à la masse Jdxdydz 
du parallélipipède multipliée par l’accélération ^ de son centre 
de gravité ; si nous égalons ces deux valeurs en les divisant par 
dxdydz, nous avons : 
V • d P , -v d v d^V\ dv 
y ôx \dy 2 dz* / dt 
Divisons les deux membres de cette équation par g J et posons : 
( 2 ) 
elle devient : 
sina — 
1 dp 
g J dx 
+ K 
( d'y 
W 
Le second membre 
1 dV 
~g~dt 
peut être négligé. En effet, chez les glaciers qui se meuvent le 
plus rapidement, on doit regarder comme impossible un chan¬ 
gement de vitesse de 10 mètres en 1 minute (la vitesse étant 
donnée par heure). Ce changement correspond à 
1 dv _ 1 
J ~dt ~ 211680 ’ 
valeur toujours négligeable en présence de sin a qui représente 
la pente du glacier. 
L’équation générale du mouvement de la glace est donc 
( 3 ) 
_L fp 
g J dx 
+ K 
d^V 
~df 
+ 
d*v 
~dz ■ 
= 0. 
Elle est vraie pour tous les points du glacier, mais ne pourra 
être intégrée que lorsque nous aurons fixé les conditions aux 
limites; occupons-nous donc de trouver celles-ci d’après les 
données du problème. 
La limite supérieure comprend les points pour lesquels z = 0 ; 
en tous ces points, la glace est en contact uniquement avec de 
