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A.-A. ODIN 
l’air et n’est soumise dans le plan z = 0 à aucune force capable 
de la déformer, ce qui veut dire, à cause de la formule (1), que 
pour tous ces points, l’on doit avoir 
(4) pour 2 = 0 = 0. 
Si nous appelons h la hauteur de la glace dans le canal, sa 
surface inférieure sera caractérisée par l’équation z = h, h va¬ 
riant du reste avec x. Considérons un élément quelconque de 
cette surface : il frotte contre le fond du caual (moraine pro¬ 
fonde) qui exerce sur lui une force de frottement qui, par unité 
de surface, est égale au produit du coefficient de frottement / 
multiplié par la vitesse v et par la pression par unité de surface 
de la glace sur le fond du canal ; nous avons déjà dit que nous 
regarderions cette pression comme analogue à une pression hy¬ 
drostatique, ce qui fait que dans le cas particulier, elle est égale 
à g J h co s a \ \& force de frottement est donc 
— fgJkcosa. v 
elle est la seule qui agisse dans le plan z = h et c’est donc elle 
seule qui déforme la couche la plus inférieure de la glace ; nous 
avons donc, en appliquant la formule (1) 
dv 
— f g J h cos a v — F — 
ou 
ôv 
(5) pour z — h K— -f fh cosav = 0. 
Il nous reste à nous occuper des faces latérales du canal. 
Considérons d’abord celle pour laquelle y = + y 0 , 2y 0 étant la 
largeur du canal, et considérons un élément de cette surface 
ayant pour coordonnées (xy 0 z). Nous pouvons dire sur cet élé¬ 
ment tout ce que nous venons de dire pour un élément choisi 
dans la surface inférieure, seulement ici nous manquons de 
données sur la pression. Comme le frottement contre les sur¬ 
faces latérales du canal n’a pour la solution pratique de notre 
problème qu’une importance tout à fait secondaire et comme la 
pression de la glace contre les parois latérales du canal ne varie 
pas énormément d’un point à un autre, nous supposerons cette 
