ECOULEMENT DES GLACIERS 
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pression, par unité de surface, constante et égale à gjqcosa; 
remarquons que q sera toujours de beaucoup inférieur à h. 
D’après cette hypothèse, la force de frottement doit être égale à 
— fg J qcosav 
ce qui donne l’équation 
dv 
(6) pour y = y 0 K— + fqcosav = 0. 
Pour passer de cette équation à l’équation limite se rappor¬ 
tant à l’autre surface latérale, nous n’avons qu’à remplacer y 
par — y , ce qui donne : 
dv 
(7) pour y — — y 0 K— — fqcosav = 0. 
Les équations 2, 3, 4, 5, 6 suffisent pour déterminer complète¬ 
ment v lorsque l’on connaît p. Or, en réalité,^ est une fonction 
inconnue, mais qui peut être éliminée dans l’application pra¬ 
tique , si Ton se contente de la vitesse moyenne du glacier. Nous 
allons donc nous occuper de l’intégration de l’équation (3) ac¬ 
compagnée des équations 4, 5, 6 et 7 en supposant que p est une 
fonction connue quelconque de x y et s. 
VITESSE EN UN POINT QUELCONQUE 
La vitesse en un point quelconque du canal est donnée par 
l’intégration de l’équation aux dérivées partielles : 
( 3 ) 
1 dp , T7 
sin a - - + K 
g J dx 
8*v 
d*v 
dy‘ + dv 
= 0 , 
accompagnée des équations aux limites : 
(4) 
pour z —0 
dv 
~dz 
— 0 
( 5 ) 
pour z — h 
dv 
+ fhcosccv = 0 
(6) 
pour y— y. 
dy 
+ fqcosav — 0 
( 7 ) 
pour y — -y Q 
dy 
— fqcosav zz 0. 
Dans toutes ces équations, nous supposons p connu et v inconnu. 
