ÉCOULEMENT DES GLACIERS 
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(14) 
l=co 
V 
1=0 
~K=co 
2 
1=0 
r 2 + m 2 / z \ 
-^r^cos^j-j 
r' 2 + m\ 2 , , 
-p-w\cos( m\ 
— Z 
L’équation (4) est d’elle-même satisfaite. Il reste encore l’équa¬ 
tion (5); en faisant z=h et en égalant à 0 les coefficients des 
mêmes cos et sin que ci-dessus, nous obtenons : 
/ K \ 
2 - r m x w x sinmx+ fhcosa . uhcosnh ) = 0 
x=o \ h / 
/ K \ 
^- r m\ w\ sin-j- fh cos a.w\ cos m\ ) == 0. 
X—0 \ h / 
Comme ce sont les seules équations qui lient les m et m\ nous 
pouvons donc choisir ces derniers arbitrairement pourvu qu’il 
soit encore possible de satisfaire les équations (14); nous les dé¬ 
terminerons en égalant à 0 les coefficients de w k et de w\ dans 
les deux dernières équations, ce qui a l’immense avantage de 
rendre les m indépendants des w. Nous poserons donc : 
= m k 
et 
K 
— m- K sin m- h + fh cos a . cos m- k — 0 
ou 
m k tg m k — 
fh 2 cos a 
K 
Les m sont donc simplement les racines positives de l’équation 
transcendante 
(15) 
. /7?. 2 cos« 
mtqm — -= s. 
Maintenant que nous avons trouvé les m x , les w k se détermi¬ 
nent aisément au moyen des équations (14). Reprenons la pre¬ 
mière de ces équations en faisant 
r 2 -f m k 
h 2 
w k — n k . 
