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A.-A. ODIN 
(26) aient lieu, les doivent former des séries convergentes en 
les ordonnant d’après le 2 e indice. 
Cas particulier. — Supposons que la pression p ne soit pas 
fonction de l’ordonnée y ; nous pouvons alors poser : 
— 0 
= Z = P 
où Z est une fonction quelconque de z. et les formules (24 et 25) 
donnent : 
-rJM-î) 
i) dz 
\^~ -—-—.cos ( mk ~ 
l=o|_m),(mx + sinmxcosmx) \ h 
Ce cas particulier ne pourra guère se rapporter à un glacier, 
car l’effet des frottements contre les moraines latérales peut en 
général être négligé, ce qui se traduit dans nos calculs par 
q = 0 et B = 0 et l’on voit que v n’est pas fonction de y\ or, 
cela est contraire à toutes les observations faites jusqu’ici. Nous 
devons cependant nous étendre un peu sur ce cas spécial qui 
nous permettra d’établir la formule générale du débit du glacier. 
Supposons que non-seulement^; ne soit pas fonction de y , mais 
qu’il ne soit non plus fonction de en d’autres termes, qu’il ne 
varie qu’avec x \ Z = P devra être regardé comme constant dans 
la formule ci-dessus, et si nous faisons en outre <2 = 0, elle de¬ 
vient : 
v = 2/* 2 P J 
sin m x cosl m- K -A 
A=o|_m> 2 (m-K + sin m>. cosm,)j 
Cette formule peut être mise sous une forme très simple ; mais 
les mi étant les racines d’une équation transcendante, sa trans¬ 
formation directe n’est pas très facile. Par contre, on trouve aisé¬ 
ment la forme finie de v en intégrant directement l’équation 
v + — + —-0 
+ dy* + dz* - 
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