60 
A.-A. ODIN 
Nous obtiendrons par ce moyen la théorie mathématique d’un 
phénomène qui se rapprochera beaucoup de l’écoulement d’un 
glacier, mais dont les formules ne pourront cependant pas servir 
à des mesures exactes sans avoir été préalablement complétées 
de manière à tenir compte de phénomènes que nous sommes 
pour le moment obligé d’écarter et qui n’exercent pas moins une 
certaine influence sur le mouvement. 
Supposons le névé de forme rectangulaire et soient l x sa lon¬ 
gueur , h v son épaisseur, S, sa section moyenne, sa densité, 
/, et K, ses coefficients de frottement, U, son débit, v t sa vitesse 
moyenne, P, la pression totale que la neige exerce contre la sec¬ 
tion limite inférieure. Le névé forme un simple canal rectangu¬ 
laire auquel nous pouvons appliquer la formule (33) qui nous 
donne le débit : 
u, 
i 
f x COS cq 
Ici, nous n’avons qu’une seule pression P. Multiplions cette équa¬ 
tion par gj x et représentons par M, la masse g l t S t du névé, 
nous avons : 
= (!£+?> 
Mais 
U, = S, v t 
et par suite 
Mæ = (Ifc +(Mi sin “• +P) ' 
En faisant des suppositions tout à fait analogues pour le gla¬ 
cier, et en remarquant que la pression P sur la couche inférieure 
du névé est la même que celle qui agit sur la couche supérieure 
du glacier, nous trouverions pour ce dernier la formule suivante: 
M 2 t», = + )(M.sin«.-P). 
2 2 V3K 2 f 2 cosaJ K ~ ' 
Eliminons P entre les deux dernières équations; il vient: 
(35) M,iq M 2 v 2 
/q 2 i + V 1 
3 K, /^COSeq 3K 2 /Icoscq 
= M, sincq + M 2 sincq>. 
