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H. K AMM. 
SÉP. 4 
rections seraient parallèles et le lien du point radiant 
unique ; si Y on fait diminuer cette vitesse de plus en plus, 
les lieux des points radiants successifs s’écarteront de plus 
en plus du premier ; donc l’arc de cette variation est une 
fonction de la vitesse relative et c’est cette fonction qu’il 
s’agit de déterminer. 
Supposons connue la hauteur où les météores arrivant 
dans notre atmosphère commencent à s’enflammer, ensorte 
que le lieu géométrique de tous ces points d’incandescence 
soit une sphère concentrique à la surface de la terre. 
Soient fig. 1, O le centre de la terre, O Z le rayon terrestre, 
O B le rayon de la sphère d’incandescence, AB, A'B', 
A" B", etc., les tangentes aux orbites relatives de divers 
météores, menées par les points d’incandescence B, B', B'', 
etc. ; d’après ce qui précède, ces tangentes toutes paral¬ 
lèles entr’elles seront les directions des tramées lorsqu’on 
ne tient pas compte de l’attraction terrestre. Soit AB celle 
qui passe par le centre O et qui perce la surface terrestre 
en Z : le lieu du point radiant sera le même pour toute la 
terre, et il sera au zénith de Z. Soient G T, C" T", etc., 
les trajectoires modifiées par l’attraction terrestre et T U, 
T" U", etc., les tangentes à ces trajectoires menées par 
T, T", etc. ; ces tangentes ne seront plus parallèles en- 
tr’elles et feront un certain angle avec la direction AB 
qui seule aura conservé sa position ; si donc nous menons 
par T la droite T Q parallèle à A B, l’angle P T Q sera 
l’angle dont le point radiant aura varié pour le point T 
ou pour S, où la tangente TU P vient percer la terre. 
Get angle P T Q, que je nommerai d, sera la fonction de 
la vitesse que nous avons à déterminer. Soit v la vitesse 
relative que je supposerai constante dans le voisinage de 
la terre, telle qu’elle serait sans l’influence de l’attraction 
