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terrestre, et v 0 la vitesse augmentée par l’attraction, telle 
qu’elle est au moment où le météore arrive en T. 
Si pour obtenir d il fallait déterminer l’orbite relative 
modifiée par l’attraction pour pouvoir lui mener la 
tengente T U, on s’embarrasserait dans des calculs très 
laborieux ; mais on peut simplifier les conditions du pro¬ 
blème sans nuire à l’exactitude du résultat en considérant 
que la perturbation de l’orbite s’opère presque toute en¬ 
tière dans le voisinage de la terre, et que là, la courbure 
de l’orbite cométaire sera toujours moindre que celle de 
l’orbite terrestre ; il en résulte que l’orbite cométaire se 
confond presque avec sa tangente sur un très grand arc, 
par exemple : il faudrait prendre sur cette orbite une lon¬ 
gueur égale à 1000 rayons terrestres pour qu’elle eût avec 
sa tangente un écartement d’un degré; d’ailleurs à cette 
distance l’attraction n’est plus que 0,000001 de ce qu’elle 
est à la surface de la terre. On pourra dès lors calculer 
d à une erreur près tout à fait négligeable, et qu’on peut 
prouver être moindre que 1", en remplaçant l’orbite rela¬ 
tive par sa tangente. La trajectoire G T devient alors très 
facile à calculer, et d’après un théorème connu, elle sera 
une section conique comprise dans le plan A O T, dont la 
nature sera déterminée par la vitesse c 0 . 
La vitesse nécessaire à un corps, sous l’influence de 
l’attraction du soleil et à une distance de cet astre égale 
à celle de la terre, pour décrire une parabole, serait la 
vitesse de la terre multipliée par [/ 2, soit environ 42000 
mètres par seconde ; mais pour la vitesse parabolique 
par rapport à la terre et à son attraction, à l’instant où 
le corps tombe sur la terré, il suffit de : v 0 = 11175 
mètres. 
Si on avait pour v 0 une vitesse moindre, les trajectoires 
