412 BULL. THÉORIE DU GYROSCOPE. SÉP. 3 
il suffira, en effet, de se représenter le mouvement du 
mobile dans le voisinage du point B pour reconnaître 
qu’il en est bien ainsi. 
Lorsqu’au contraire le mobile se meut sur la moitié in¬ 
férieure CDA du cercle, la trajectoire de m tourne cons¬ 
tamment sa convexité vers G. 
Or, lorsqu’un mobile se meut sur une courbe, il exerce 
une pression sur cette courbe, dirigée constamment vers 
la convexité de la courbe ; c’est la force centrifuge. Le 
point m exercera donc, dans son double mouvement, sur 
le plan du cercle ABGD, une pression tournée vers F pour 
la moitié supérieure ABC du cercle et vers G pour la moi¬ 
tié inférieure CDA. 
Si, au lieu d’un seul mobile m, nous avions une série 
de points ou un anneau matériel ABGD tournant en même 
temps autour des axes FG et BD, tous les points de l’an¬ 
neau compris dans la moitié supérieure ABG exerceront 
une pression tournée vers F, tandis que ceux compris 
dans la moitié inférieure GDA exerceront leur pression 
vers G. Toutes ces pressions formeront un couple indiqué 
sur la figure par les flèches ff, et le mouvement de m 
étant complètement symétrique par rapport à la ligne AC, 
les pressions seront aussi symétriques par rapport à cette 
ligne, donc AG sera l’axe du couple. 
Au lieu d’un anneau, nous pourrions aussi avoir un 
disque matériel, qui ne serait autre chose qu’une réunion 
d’une infinité d’anneaux concentriques. 
Les couples produits par tous ces anneaux auront un 
axe commun GA et s’ajouteront pour former un couple 
résultant ayant même axe que les couples élémentaires. 
Si l’anneau ou le disque ABGD tournait autour de l’axe 
HJ, au lieu de BD, le même couple se produirait encore, 
