4U BULL. THÉORIE DU GYROSCOPE. SÉP. 5 
et le mouvement horizontal, cessant de s’accélérer, devient 
uniforme. 
Appliquons maintenant le calcul au phénomène, tel que 
nous venons de l’expliquer. 
Considérons un mobile de masse infiniment petite, dm, 
(fig. 3), courant sur le cercle ABGD, pendant que celui-ci 
tourne autour de l’axe BD, que nous prendrons pour axe 
des Z. Recherchons la projection de la vitesse réelle 
du mobile sur l’axe des Y. 
Lorsque nous l’aurons trouvée, nous saurons que la 
réaction p que le mobile exerce sur sa trajectoire, dans 
le sens Y, sera : 
dV ri 
— dm —£ 
dt 
Appelons œ la vitesse angulaire du mobile sur le cercle 
et a/ la vitesse angulaire du cercle autour de l’axe des Z. 
La vitesse du mobile sur le cercle est rw, sa projection 
sur l’axe des Y sera — rœ sin a sin 
La vitesse du mobile due au mouvement du cercle est 
r cos a co ', sa projection sur l’axe de Y sera : 
T COS a ça ' COS o !, 
donc : 
= T(d‘ cos a cos a! — tcd sin a sin a !. 
Remarquons que a = wt + p e ta' — œt -f /?', fi et fi 1 
étant les angles a et a ' pour t ~ 0, et différentions par 
rapport à J, nous aurons : 
d\ 
