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SUR QUELQUES 
Par cette transformation l’équation (1) pourra être mise sous cette 
forme 
’dv 
_ f d.V v N 
S - <Jy J m — SwsPcfjs. 
Le terme — m qui entre dans le premier membre de cette for¬ 
mule, exprime le moment virtuel de la force centrifuge de la mo¬ 
lécule m. O 11 peut donc porter ce terme dans le second membre et 
le supposer compris parmi ceux de la somme mlVâp. De cette ma¬ 
nière l’équation symbolique de la mécanique prendra la forme la 
plus simple dont elle est susceptible, et l’on aura 
13. Pour développer l’équation symbolique à laquelle nous venons 
de parvenir, imaginons trois axes se coupant au point m; le premier t, 
tangent à la trajectoire dans le sens du mouvement de la molécule 
m; le second formé par le prolongement du rayon du cercle oscula- 
teur 7 , et le troisième e, perpendiculaire au plan des deux autres. 
Désignons par T, G, E, les sommes des projections algébriques, 
sur ces axes, des forces accélératrices qui agissent, au bout du temps 
t y sur la molécule m, sans y comprendre la force centrifuge dont 
l’intensité doit être ajoutée à la composante G. Nous aurons 
S P Jp == TVr H- ( G 
V 2 V 
■— J Jy -+- EcTe. 
y ' 
En substituant cette expression dans l’équation (14) et en obser¬ 
vant que l’on a d-=■ às, il viendra 
(1S). . . 
. s 
m — 0. 
Je crois, si je ne m’abuse, avoir fait connaître le premier, le ré¬ 
sultat de cette transformation par laquelle on met en évidence la 
