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SUR QUELQUES 
an lieu des équations (11), celles-ci : 
R = X (xr) -4- Y( yr) + Z (sr) 
Or, en différentiant les équations (10), on a 
J\r = sin ô cos \p.J~r -h cos ô cos \p.rJ6 -+- sin ûj.r sin ÔJ\p 
e hj = sin ô sin \L.Jr cos ô sin xb.rJ'ô -+- cos \p.r sin Oê'd/ 
Jz = cos ÔJ'r — sin rJQ ; 
et en comparant ces résultats avec les formules générales 
ou bien 
Jx = (xr) Jr ■+■ (xk)J'k - 4 - (xj) J'j 
-v- » 
J'x — (zr)J'r -h (xk)t’J'â-h (xj)r sin. 6J^ 
on aura les valeurs des cosinus [cer), etc., qui, étant substituées dans 
les relations précédentes, donnent 
R = X sin ô cos \p Y sin ô sin ■!> - 4 - Z cos 6 
K = X cos ô cos 4 - Y cos ô sin \p — Z sin 9 
î = — X sin -4- Y cos \p. 
11. L’équation (12) se prête facilement au cas où Ton considère 
le mouvement oscillatoire des molécules d’un système, dont la forme 
diffère peu de celle d’un sphéroïde doué d’un mouvement de rotation 
ni autour de l’axe des 5. Si nous adoptons les données de Laplace 
[Mécanique cél ., tom. I er , pag. 98), il suffira de changer r, 0, en 
r _j_ aS ^ q _]_ a u y <p -j- nt- f- a.v, en considérant a comme une très-petite 
fraction, et les nouvelles variables r, 8, ^ comme indépendantes du 
temps. En faisant les substitutions dans l’équation (12), en négli¬ 
geant le carré de a, et en mettant le second membre sous sa forme 
