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OBSERVATIONS SUR LA MÉTÉOROLOGIE, 
inverse, de sorte que, pour ces derniers, l’erreur est doublée. Par la méthode des oscil¬ 
lations verticales, on a pour but de détruire ces effets et de substituer à une erreur dont le 
signe reste constant pendant une assez longue période une erreur moindre et de signe 
variable, ce qui est avantageux pour la précision des moyennes. Parcelle des petites vi¬ 
brations , on atténuera encore cette dernière erreur. Ï1 faut donc les employer toutes les 
deux et dans l’ordre que nous venons d’indiquer. Un tube large 1 , dépourvu de tout étran¬ 
glement trop capillaire; du mercure bien pur, dont l’ébullition n’ait pas été trop prolon¬ 
gée, telles sont les précautions propres à atténuer les effets du frottement. La nature du 
verre n’est probablement pas indifférente ; mais nous ne connaissons aucune recherche 
faite à ce sujet. La rapidité de l’extinction des oscillations pourrait servir à mesurer ces 
différences. 
Erreur due à Ici capillarité. — La dernière cause d’erreur qui nous reste à signaler et 
contre laquelle les observateurs ne sauraient être trop en garde, est la variation des élé¬ 
ments de la force capillaire, et par suite le changement de valeur qu’éprouve la dépres¬ 
sion du sommet du ménisque : effet qu’il ne faut pas confondre avec celui qui est dû au 
frottement. Pour un tube d’un diamètre donné, la dépression capillaire se détermine au 
moyen de deux constantes, dont l'une dépend seulement de la nature du liquide et non 
de celle de la paroi. Cette constante spécifique qui, pour le mercure, est de 6,5262 en 
millimètres carrés, d’après les expériences de M. Gay-Lussac, paraît déterminée aujour¬ 
d’hui avec une précision suffisante, et tout porte à croire quelle est peu différente avant 
ou après l’ébullition à l’air libre ou dans le vide barométrique 2 . La seconde constante 
dépend à la fois de la nature du liquide et de celle de la paroi. C’est l’angle d’incidence 
sous lequel le ménisque vient rencontrer cette paroi ; angle obtus ou aigu, suivant que 
le liquide mouille ou non le tube qui le contient; droit dans le cas où le liquide et le 
tube n’exercent aucune action apparente l’un sur l’autre. D’après des expériences faites 
à l’air libre, Laplace avait fixé la valeur de cet angle à 45° 12', et c’est d’après cet élé¬ 
ment que M. Bouvard a calculé 3 la table des dépressions encore en usage aujourd’hui. 
M. Poisson 4 ayant soumis les expériences de M. Gay-Lussac a de nouveaux calculs, 
a fixé la valeur de cette constante à 45° 50'. Aujourd’hui il est démontré que cette 
constante n’est pas la même dans le vide. Bohnenberger a fait, en 1826, une série 
d’expériences propre à combler cette lacune. Ï1 a mesuré avec beaucoup de soin les 
dépressions de divers baromètres, en les rapportant à un baromètre normal dont le 
tube n’avait pas moins de 52 millimètres de diamètre, et dont il supposait la dépres¬ 
sion insensible s . En interpolant les résultats qu’il a obtenus, nous avons construit la 
table suivante. 
1 Kirwan , Bibliolli. Britannique, tom. VI, pag. 98; Bohnenberger, 1. c. 
- Dans une goutte supposée sphérique, la dépression est proportionnelle à la courbure de la goutte, et par consé¬ 
quent inverse du rayon de la sphère. En un mot, elle a pour valeur r étant le rayon de la sphère, et k la con¬ 
stante spécifique qui, pour le mercure , a pour valeur G ram ,5262 carrés. 
5 Connaissance des tempspour 1812, p. 515. — Annales de chimie et de physique, tom. XXII. p. 551. 1823. 
4 Nouvelle théorie de l’action capillaire, p. 219. 
5 Poggendorff’s Annalen der Physik , tom. XXVI, p. 458, et Naturwissenschaftliche Annalen , 3 e cahier. 
