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que le mercure s’abaissât dans le tube ba¬ 
rométrique, on en conclut qu’il serait possi¬ 
ble de reconnaître ainsi la hauteur d’un 
point quelconque ; mais il fallait détermi¬ 
ner préalablement la loi suivant laquelle les 
variations de la colonne de mercure répon¬ 
daient aux élévations des lieux observés. 
Si la densité de l’air était toujours la 
même à toutes les hauteurs, il aurait été 
facile de calculer l’abaissement progressif 
de la colonne de mercure, à mesure qu’on 
s’élève. En effet , lorsque le Baromètre 
est à 0 m ,76 et la température à 0°, on trouve, 
par expérience, qu’il faut s’élever de JLQ m ,05 
pour faire baisser le mercure de 0 ra ,00î, en 
sorte que,sous l’empire de ces circonstances, 
un cylindre de mercure d’un millimètre de 
hauteur a précisément le même poids qu’un 
cylindre d'air de même base et d’une hau¬ 
teur de dix mètres et demi. Les mêmes cir¬ 
constances se présentant dans toutes les 
couches atmosphériques, il était donc évi¬ 
dent que, chaque millimètre de la colonne 
barométrique répondant à dix mètres cinq 
décimètres de la colonne atmosphérique, 
la hauteur de l’atmosphère devait être égale 
à 760 fois 10 m 5 ou à 7,980 mètres ; or, ce 
résultat est bien loin de la vérité, puisque, 
dans sa mémorable ascension, M. Gay- 
Lussac s’éleva à 7,000 mètres et plus, et 
qu’à cette prodigieuse hauteur, le mercure 
du Baromètre ne descendit qu’à 0 m 328. 
La source de ce mécompte découlait d’une 
des propriétés physiques de l’air, de sa com- 
pressibiLitè. Il résulte, en effet, de l’expé¬ 
rience, que l’air se comprime en raison du 
poids dont il est chargé, et qu’en consé¬ 
quence la densité de ce fluide, dans un point 
quelconque, est toujours proportionnelle 
au poids de la partie supérieure de la co¬ 
lonne atmosphérique sous. laquelle il est 
placé, ou bien, ce qui revient au même, à 
l’élévation du mercure dans le Baromètre à 
ce point. En appliquant le calcul à cette ob¬ 
servation , on trouve que les différences de 
hauteur des diverses couches au dessus du 
niveau de la mer sont proportionnelles aux 
différences des logarithmes des hauteurs 
du mercure dans le Baromètre. 
Rien, comme on voit, n’était plus simple 
que cette règle, si le nombre ou module, 
par lequel il fallait multiplier la différence 
des logarithmes, pouvait être regardé 
comme constant ; mais, à mesure qu’on 
s’élève dans l’atmosphère, la densité de 
l’air, qui décroît en raison de la diminution 
de pression des couches supérieures, 
éprouve une variation en sens inverse par 
le refroidissement qui a lieu à mesure 
qu’on s’éloigne de la surface terrestre. 
Deluc, Tremblay et quelques autres sa¬ 
vants cherchèrent à déterminer la loi de ce 
refroidissement, et de la condensation qui 
en résulte. Laplace, après eux, imagina 
une méthode qui parait être celle qui se 
rapproche le plus de la vérité, et dont Haüy 
fit l’application aux observations faites par 
de Saussure sur le Mont-Blanc. Nous consi¬ 
gnerons ici les résultats obtenus, en laissant 
de côté les calculs qui rentrent tout à fait 
dans le domaine de la physique. 
Le Baromètre observé à Genève, à 25 mè¬ 
tres au dessus du niveau du lac, avait mar¬ 
qué 0 m 7385, la température étant de 28,05. 
Les observations faites au même instant, 
à un mètre au dessous de la cime du Mont- 
Blanc avaient donné 0 ra 4342 pour le Baro¬ 
mètre , et 2°87 au dessous de zéro pour le 
Thermomètre. Par des calculs établis sur ces 
bases, en tenant compte de la condensa¬ 
tion de l’air et du mercure par le refroidis¬ 
sement des couches supérieures, Haüy 
trouva que la hauteur totale du Mont-Blanc, 
au dessus du lac de Genève, devait être 
évaluée à 2,224 toises, 3 pieds (4,360 m 46). 
Les observations trigonométriques offrirent 
des résultats à peu près semblables. 
Plus récemment, un savant allemand , 
M. Oltmanns a dressé, pour calculer la 
hauteur des montagnes, des tables qui faci¬ 
litent singulièrement l’opération, du moins 
lorsqu’on renonce à l’usage toujours com¬ 
pliqué des logarithmes. Voici comment on 
procède. 
Soit h la hauteur barométrique de la 
station inférieure exprimée en millimètres ; 
h' celle de la station supérieure ; T et T'les 
températures centigrades des deux Baromè¬ 
tres ; t et { celles de l’air aux deux stations. 
On cherche,dans la première table,le nombre 
qui correspond à h et que nous appellerons 
a ; on cherche de même celui qui corres¬ 
pond à h', nous le désignerons par b ; c 
sera le nombre, généralement très petit, 
qui, dans la deuxième table, est en face de 
T T' : la hauteur approchée sera donc a —* 
