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fléau sur son support ; 2° un équilibre par¬ 
fait entre les deux bras de levier, par le seul 
effet dé leur pesanteur. 
La Balance de Fortin , pour la description 
de laquelle nous renvoyons aux ouvrages de 
physique, remplit toutes ces conditions. Les 
meilleures Balances, construites par cet ar¬ 
tiste pour peser un kilogramme, trébuchent 
à un milligramme, et permettent, par con¬ 
séquent, d’évaluer les poids à un millioniè¬ 
me d’erreur près ; celles qui ne sont faites 
que pour aller à quelques grammes sont 
plus délicates encore ; elles oscillent aux 
fractions de milligramme. 
Malgré toute la précision que semble 
présenter une Balance ainsi construite , il 
est convenable , pour éviter toute cause 
d’erreur, d’employer la méthode des dou¬ 
bles pesées. Yoici en quoi elle consiste : 
on met dans l’un des plateaux, le corps 
qu’on veut peser ; dans l’autre, on place 
des poids non marqués, comme de la gre¬ 
naille de plomb et des fragments de clin¬ 
quant pour compléter l’équilibre. Cela fait, 
on enlève le corps soumis à l’expérience, 
et on le remplace par des poids marqués , 
dont la somme indique le véritable poids 
du corps, puisqu’ils font le même effet que 
lui, pour équilibrer ceux qui se trouvent 
dans l’autre plateau. 
La Balance de Berzélius , très répandue 
aujourd’hui dans les laboratoires, est con¬ 
struite de manière à éviter la double pesée. 
Toute pesée faite dans l’air exige une 
correction ; car un corps, entouré de ce 
fluide, perd de son poids réel une quan¬ 
tité égale au poids du volume d’air qu’il dé¬ 
place. Bien que cette quantité soit peu con¬ 
sidérable , elle ne saurait être négligée dans 
des expériences minutieuses. 
La Balance hydrostatique n’est autre 
chose qu’une Balance ordinaire, dont l’un 
des plateaux porte inférieurement un cro¬ 
chet auquel on suspend un corps solide par 
un fil très mince. Avec cette Balance, on 
peut mesurer la densité des corps solides. 
On entend par densité d’un corps, sa 
pesanteur spécifique ; or, cette densité est 
égale au rapport du poids au volume. Comme 
on est convenu de prendre pour unité de 
densité celle de l’eau distillée, à 4° au-des¬ 
sus de zéro, point du maximum de densité 
de ce liquide, le nombre qui exprime la 
densité d’un corps indique combien de fois 
la masse de ce corps contient celle de i’eàu 
occupant le même volume. 
Quand on veut obtenir la pesanteur spé¬ 
cifique d’un corps au moyen de la Balance 
hydrostatique, on cherche d’abord son 
poids dans l’air, par le procédé ordinaire , 
et ensuite le poids de l’eau qu’il déplace, 
quand on le pèse suspendu dans ce liquide. 
Le premier poids, moins le second, est la 
densité cherchée. 
Pour comparer la densité des liquides, 
on a recours à des instruments qui portent 
le nom d’ aréomètres. 
Les aréomètres sont à volume constant 
oü à poids constant. Les premiers, qui sont 
applicables à tous les liquides, se composent 
ordinairement d’un cylindre en verre ou en 
métal, terminé par deux bases coniques. Ce 
cylindre est lesté inférieurement par une 
masse de plomb ou de mercure, qui le 
maintient en équilibre; de l’autre côté, il 
est surmonté par une tige verticale qui porte 
une petite cuvette destinée à recevoir des 
poids. Un trait, marqué sur cette tige, indi¬ 
que le point d’affleurement. La diffé¬ 
rence des poids nécessaires pour faire plon¬ 
ger l’instrument jusqu’au point d’affleure¬ 
ment dans deux liquides différents indique 
ia différence de densités. On doit cet aréo¬ 
mètre à Fahrenheit. 
Celui de Nicholson diffère du précédent 
en ce que la masse inférieure, qui sert de 
lest, est en forme de cuvette. Au moyen de 
cette addition, cet instrument peut servir 
à mesurer les densités des corps solides. 
Les aréomètres à poids constant, dont 
la première invention remonte à Baumé, 
sont généralement connus sous le nom de 
pèse-liqueurs. 
Us consistent en un tube de verre cylin¬ 
drique, soufflé en boule vers le bas ; au-des¬ 
sous de cette sphère creuse, est une autre 
cavité contenant du mercure qui sert de 
lest. Si l’aréomètre doit servir à mesurer des 
liquides d’une densité supérieure à celle de 
l’eau, il est lesté de manière à s’enfoncer 
presque entièrement dans l’eau pure; le point 
d’affleurement devient le zéro de l’échelle. 
Dans le cas, au contraire, où il s’agit de li¬ 
quides moins denses que l’eau, l’instrument 
ne plonge dans ce liquide que du cinquième 
environ de sa longueur. 
