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Si l’on tient compte de ce que le calcul comporte une incer¬ 
titude de 0"4, on trouve que la troisième. représentation est 
presque aussi bonne que la seconde. Vouloir pousser plus 
loin l’approximation serait illusoire, étant donné l’incertitude 
des mesures de position de l’astre. Nous nous sommes donc 
arrêté à la solution III, qui nous a conduit aux éléments para¬ 
boliques suivants : 
T = 1914 octobre 26,458 t. m. Berlin. T = 1914 octobre 26,4581. m. Berlin, 
a) = 97°26 r 45"2 
Q = 59 7 12,7 
î = 68 5 42,0 
log q = 0,043531 log q = 0,043531 
Sans doute un calcul définitif viendra encore modifier ces 
éléments. Mais à notre dernière observation (4 février), l’écart 
entre l’observation et le calcul était encore insensible, de sorte 
que la précision de ces éléments est déjà amplement suffisante 
pour prévoir la marche de la comète et ses conditions de visibi¬ 
lité. A cet effet, nous avons calculé l’éphéméride ci-après, 
donnant les positions approchées de la comète, de mois en 
mois, en commençant au 1 er septembre 1913. A côté des coor¬ 
données nous donnons les valeurs de la distance de la comète à 
la Terre (log A) et au Soleil (log r), qui permettent de calculer 
l’éclat théorique ou plutôt la magnitude stellaire (M) équiva¬ 
lente, à l’aide de la relation 
w = 97° 26' 47''0 ) 
1910.0 Q = 59 10 33,0 j 1914.0 
i = 68 5 41,2 ) 
M = M 0 -5 log Ar, 
basée sur une intensité lumineuse variant proportionnelle- 
1 
ment à —Conformément aux premières observations, nous 
admettons M = I0 m 5 au 1 er janvier 1914. Il en résulte que 
l’on a 
M 0 = 4 ,n 68 
dans le cas actuel. Nous en dirons un mot plus loin. 
