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la parenthèse autour de la dérivée partielle de F par rapport 
à t servant à rappeler qu’on a fait abstraction des points-états 
(x, y, z, Ç, 7), £) qui subissent un choc (n ü 2 de la note I). 
D'autre part, on a pour les points-états subissant un choc : 
0-J>' r]S “- sx 
Additionnons ces deux résultats et remarquons que 
nous obtenons ainsi la formule fondamentale (*) 
( 2 ) 
[F] + FÔ = JJ [F, F]8 Wl 8X, 
où 
['• J^-;v + t -î- ~X + | F Y 
dt dx dy 32 3c d'n 3<, 
ax aY 
si + 3 Z 
2 . Invariant intégral asymptotique de la cinétique. 
— De cette formule (2), on déduit (**) que 
(3) |([F]+F9)8co = 0; 
CO 
on a posé 
8w = 8£8 y)8Ç; 
s 
l’intégration a été étendue au domaine w, c’est-à-dire à toutes 
les vitesses (£, n, Ç) comprises entre — oo et -\- oc . 
(*) Cette formule a été obtenue, un peu différemment, par M. Lorenlz(p. 166 de 
ses Abhandlvngen). 
(**) Conséquence immédiate de la formule (13) du mémoire, déjà cité, de 
M. Hilbert. 
