147 
Dans la théorie cinétique, on trouve que la pression 
p = p(S - m) 2 ou £-■ 
( 11 ) 
Donc, l’équation précédente peut s’écrire 
du dp — 
p — H-= X p. 
‘ dt dx r 
Deux autres équations s’en déduiraient par permutation 
tournante. Nous obtenons ainsi les équations de l'hydrodyna- 
mique en première approximation. 
Enfin, transformons de même la dernière relation (7). En 
effectuant ces transformations, on sera amené à admettre que 
<ï>£ 2 X, 4>ri 2 Y, <1>Ç 2 Z s’annulent respectivement pour Ç, r\ ou 
Ç = d= oo . Cette hypothèse entraîne comme conséquence les 
hypothèses faites antérieurement. On obtient : 
( 12 ) 
di\ib p J^dx\4b 2 J dy\Ab 2 J^3z\ib 2 
= (ÇX + -nY + ÇZ) P , 
8 == U 2 + V 2 H- W 2 . 
6. Interprétation t!ieritM5dynaiiiSi|Ei<‘, — Reportons- 
nous au n° 3 et utilisons la relation (8); nous obtenons ainsi 
la relation 
[h] ! p l( x S +Y S +z §) SoSm - 
CO 
Utilisons maintenant l’expression (9) de <E>; d’où 
[mH]„ = — 2fc8o J m(£X + yiY + ÇZ) <hSto 
CO 
+ 2froo J m(uX -h î;Y -|- icZ)^>8(i) 
CO 
= — 2i> . p8o(ÊX + 7iY + ÇZ) 
-f~ 2èpSo (uX -f* iiY -p tcZ). 
1914. — SCIENCES. 
10 
