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Dans le cas particulier où la force extérieure serait indé¬ 
pendante de r\, Ç, H serait un invariant intégral asympto¬ 
tique de ( I ). 
Mais revenons an cas général. Remarquons d’abord que, 
. 1 
d’après la théorie cinétique ou celle de Gibbs, - = kT, où k 
représente une constante universelle, et T la température 
thermodynamique. D’après cela, la dernière relation (7) pourra 
s’écrire : 
f \l m( $ 
2 -j- rf -f- Ç 2 ) d* ôo 
fcï 
-f (wX + v\ + wZ)pSo; 
c’est la généralisation de l’équation (c 1 ), page 79, des Abhand- 
lungen (*) de M. Lorentz. 
(*) Voir aussi pages 171 à 174 de eet admirable recueil de mémoires. 
