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2. — Dans la théorie classique du potentiel électrique, on 
part des lois élémentaires des actions électriques, exprimées par 
la formule 
et on applique , ces lois immédiatement aux charges portées par 
un conducteur placé dans le vide, ou dans l’air, ce qui pratique¬ 
ment revient au même. On admet donc que ces charges agis¬ 
sent à travers la matière du conducteur comme à travers le vide. 
Cette application pure et simple des lois des actions électriques, 
dans des conditions où l’expérience directe ne la justifie pas, 
était compréhensible à une époque où, ignorant encore l’in¬ 
fluence du milieu sur ces actions, on pouvait supposer que la 
formule de Coulomb était absolument générale. Mais, depuis 
que nous savons que la formule (1) ne s’applique directement 
qu’aux cas ou les actions s’exercent à travers un milieu liomo- 
l 
gène indéfini et doit contenir encore un facteur - caractéristique 
de ce milieu, l’application de cette formule aux actions des 
charges des conducteurs n’est pas immédiatement compréhen¬ 
sible et devrait donc être justifiée. 
Dans la plupart des auteurs,cette justification fait défaut et la 
difficulté n’est même pas signalée. Chwolson (*) la signale, 
mais ne l’explique pas; il voit dans l’application de la formule (1) 
aux conducteurs l’expression d’une hypothèse que le résultat 
seul justifie. 
3. — Cette justification a posteriori ne me paraît pas satis¬ 
faisante; les théories modernes doivent permettre d’établir 
a priori les actions exercées par les charges portées par un 
conducteur, et de comprendre pourquoi la formule (1) est 
applicable à ces actions. 
(*) Traité de physique, t. IV, p. 43. 
