c’est le résultat d’un raisonnement. On dit : s’il existait une 
force électrique, les charges mobiles, qui sont toujours pré¬ 
sentes dans le conducteur, se mettraient en mouvement sous 
l’action de cette force et l’équilibre n’existerait pas. 
Comme preuve expérimentale de l’absence d’un champ élec- 
trique à l’intérieur d’un conducteur en équilibre, on cite souvent 
des expériences dans lesquelles des appareils électroscopiques 
sont placés dans le creux d’un conducteur ; malgré la charge du 
conducteur, ces appareils ne présentent aucune trace d’in¬ 
fluence. 11 est évident qu’on démontre ainsi l’absence de champ 
dans la cavité, mais non dans la masse même du conducteur. 
Inversement, le raisonnement qui prouve que le champ doit 
être nul dans cette masse ne prouve pas qu’il doit être nul dans 
la cavité. Pour démontrer théoriquement ce dernier point, on 
peut invoquer soit le théorème de Gauss (*), soit le théorème 
de Green (**). 
6. — De l’absence de champ électrique à l’intérieur d’un 
conducteur en équilibre, on conclut généralement qu’il n’y a 
pas de charge dans la masse du conducteur et que, par consé¬ 
quent, la distribution de la charge est superficielle. On invoque 
pour cela le théorème de Gauss, sous la forme 
jh n ds = 4tc#, (2) 
et on l’applique à une surface fermée dans la masse même du 
conducteur et enveloppant une charge q; puisque h n est nul 
partout, on a q = 0. Ou bien on applique le théorème de 
Poisson sous l’une des formes 
div h — 4np, 
(3) 
AV = — 4np, 
(3'; 
(*) Voir J. J. Thomson, Eléments of Electricitij and Magnetism, § 18. 
(**) Voir Dkude, Physik des Aethers, § 20. 
