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Si nous considérons donc un diélectrique avec une distribu¬ 
tion de charges telle que h soit constant à l’intérieur, les 
équations (3) et (5) apprennent qu’à l’intérieur de ce diélec¬ 
trique il n’y a ni charges vraies, ni charges fictives, et toute la 
charge, exclusivement vraie, se trouve à la surface. Mais, s’il 
s’agit d’un conducteur, on ne peut plus dire qu’à l’intérieur de 
la masse il n’y a plus de charge vraie, parce qu’on ne sait pas 
si div. h = 0; seulement, s’il y a une charge vraie de densité p 
(indéterminée), il y a aussi une charge fictive de densité 
p' = — p, puisque K |j=-o© , et, par conséquent, la charge libre 
a une densité cubique nulle, ainsi que l’exige la formule (3). 
De même dans l’équation 
(h )n — (ht)n = 4™ ( 7 ) 
que l’on applique pour établir la relation entre la charge super¬ 
ficielle d’un conducteur et l’intensité du champ dans le milieu 
extérieur (le vide ou l’air), a- est la densité superficielle de la 
charge libre, et non celle de la charge vraie, qui est donnée 
par (6), mais est indéterminée. 
A la surface d’un conducteur en équilibre, même placé dans 
le vide, il peut donc y avoir une charge fictive à côté de la 
charge réelle, et c’est à la somme de ces deux espèces de 
charges, c’est-à-dire aux charges libres, que s’applique la 
formule (1). 
En somme, la charge vraie portée par un conducteur serait 
inconnue, par suite de l’indétermination de l’induction à l’inté¬ 
rieur du conducteur. 
10. — Voici comment on peut, me semble-t-il, comprendre 
cela. Supposons qu’à l’intérieur d’un conducteur, un ballon 
rempli de mercure, par exemple, on introduise une sphère 
d’épreuve chargée, recouverte d’une mince pellicule isolante; 
par influence il se produit, à la surface externe de la pellicule 
isolante, une charge égale et de signe contraire, et à la surface 
externe du conducteur, une charge égale et de même signe. Si 
