— 158 — 
que la charge vraie totale reste constante; l’équilibre serait 
rétabli par des charges fictives dont la somme serait nulle. 11 
s’ensuit qu’on peut attribuer aux charges vraies d’un conduc¬ 
teur une distribution arbitraire, même de signes contraires en 
certaines régions, à condition que la somme soit égale à la 
charge totale, libre du conducteur; c’est la distribution de la 
charge libre qui seule est déterminée. 
En même temps, rien n’empêche d’imaginer dans le conduc¬ 
teur des tubes d’induction partant d’une partie de la surface 
pour aboutir à l’autre, et cela d’une façon tout à fait arbitraire; 
certains de ces tubes peuvent d’ailleurs être fermés sur eux- 
mêmes. 
Sur la surface interne d’un conducteur creux, la densité 
superficielle de la charge vraie ne serait pas nécessairement 
nulle; mais, d’après la formule (7),la densité de la charge libre 
le serait, et ce serait là ce que démontrerait pratiquement l’ex¬ 
périence citée au § 7. 
12. — En définitive, la raison pour laquelle on peut appli¬ 
quer les formules (1), (2), (3) et (7) aux charges portées par 
un conducteur semble être celle-ci, que les charges qu’on 
considère dans ce cas sont non les charges vraies (qui sont 
indéterminées), mais les charges libres; cela tiendrait à ce 
qu’on ne peut pas distinguer expérimentalement une charge 
fictive portée par un conducteur d’une charge vraie. Ce dernier 
point semble bien prouvé par le fait que dans le cas d’un con¬ 
ducteur influencé, la distribution des charges, qui, dans la 
théorie de l’induction, doivent être considérées comme fictives, 
peut être étudiée expérimentalement par les mêmes méthodes 
que celle des charges vraies (ou du moins considérées comme 
vraies) sur un conducteur électrisé par contact. 
