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même en ne tenant pas compte du rayonnement solaire, et 
l'équilibre impossible. 
Supposons que la température demeure constante dans toute 
la couche avec la valeur qui correspond à l’altitude H 1 et, par 
par suite, à la tension f { . On aurait alors : 
4 = 2 x (jj X (4 — e~ 0,0r> ) = 2 X 0,229 x 0,0i9 = 0,024. 
L’émission est encore inférieure à l’absorption. 
c) Considérons la couche qui s’étend des points où la pres¬ 
sion est nulle à l’altitude H 2 où la pression est f 2 = 0,05 f ' 0 de 
telle sorte que |/ 2 soit égal à 0,10. 
On a 
A = 0; 
B = 0,758 x 0,627 x 1/10 = 0,522; 
T = 0,150. 
La fraction absorbée de ces rayonnements est 1—e _0 > 10 ; 
d’où 
a = 0,672' x 0,095 = 0,064. 
Calculons l’émission dans le cas où la température suit la loi 
adiabatique. On peut diviser la couche considérée en deux 
tranches, dont l’une s’étend de /’— 0 à f — Vioo/ô l’autre de 
f = Vioo/o à Vôo/o- Désignons par e i et e 2 les deux émissions 
correspondantes : 
La première tranche émet : 
e, vers le haut, qui est définitivement perdu par la couche; 
e i vers le bas, dont la couche ne perd ( l ) que s^ -0,05 . 
La deuxième tranche émet : 
e 2 vers le haut, dont la couche ne perd que e 2 e~ 0 ’ 05 ; 
e 2 vers le bas, qui est définitivement perdu par la couche. 
p) A cause de l’absorption dans la deuxième tranche. 
