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L’émission totale est donc 
£ M (s, + So )(I + e^f). 
Pour le calcul de e* et de s 2 on supposera que la tempéra¬ 
ture moyenne de la tranche est celle qui correspond à la valeur 
moyenne de la pression, c’est-à-dire, respectivement, i / % f\ et 
*1.2 (f± f%) : 
D’où pour l’émission : 
s - (0,173 + 0,269) X 0,049 - 0,013, 
valeur inférieure à l’absorption. 
Si la température demeurait constante à partir de l’altitude H 2 , 
on aurait : 
s' = 2 x 0,317 x 0.095 = 0,060. 
L’émission serait cette fois très voisine de l’absorption. 
d) Considérons la tranche qui s’étend des points extrêmes 
où la tension est nulle à l’altitude H 3 où la tension est 
f 3 := 0,075/0 de telle sorte que ^f d soit égal à 0,15. 
On a : 
A = 0; 
B - 0,758 x 0,608 X 1,15 = 0,530; 
T = 0,157. 
La fraction absorbée de ces rayonnements est 1 — e~ 0 ’ 15 ; d’où : 
a = 0,687 x 0,15 = 0,103. 
En désignant par s 1 , s 2 , e 3 , les émissions — dans l’hypothèse 
de la loi adiabatique — des tranches (0 ,/ t ), (/*, / 2 ), (/ 2 , / 3 ), il 
est facile de voir que l’émission totale est 
£ *=. (éi + £3) 0 + e -0,1 ) H- 2 £ 2 e-°’ 05 . 
D’où 
e = (0,441 X 1,905 + 0,536 X 0,951) X 0,049 = 0,067. 
L’émission est toujours très inférieure à l’absorption. 
