de la dispersion anomale par la méthode des prismes opposés. 
Appelant encore n r , n' r , n v , n\ les indices du corps dissous 
et du solvant pour le rouge et le violet, et remarquant que 
n' v — n' r est petit par rapport à n v — n r , la dispersion produite 
par le prisme est 
d' 
Ai = (8i)« — (Si )r = K — K)* - (n r — n v )—cLX. (6) 
Suivant que le premier terme l’emporte sur le second ou le 
second sur le premier, la dispersion sera normale ou anomale (*). 
Juxtaposons maintenant la seconde cuvette en opposition ; 
l’angle d’incidence est r ± et l’angle de réfraction est r 2 = H 
= ^a. L’angle d’incidence sur la face de sortie est i 3 = r 2 — a 
= — n a et l’angle d’émergence, qui est en même temps 
Fangle de déviation totale, est 
§2 = n% = (n s — n')ct, (7) 
ou, d’après (4), 
S 2 
d ' 
(n — n’)— olx. 
d 
(») 
On voit qu’effectivement la déviation due au solvant (voir 
form. 5) est compensée en première approximation (**). La 
(*) Comme pour l’alcool, n v — n r est à peu près égal à 0,01, alors que pour les, 
substances colorantes, n r — n v est de l’ordre de l’unité ; on voit que c’est pour des 
concentrations de 1 °/ 0 à peu près que se fait le passage de la dispersion normale 
à la dispersion anomale. 
(**) L’expression (5) est d’ailleurs indépendante de l’orientation des prismes, du 
moins si les angles sont petits; c’est ce qu’on trouve aussi en partant des formules 
générales du prisme ; pour des prismes de petit angle, la déviation reste constante 
en première approximation et égale à (1). 
Remarquons encore qu’en première approximation, d’x est la masse de 
substance dissoute par unité de volume. 
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