du champ de gravitation d’Einstein. 
Posons, avec M. De Donder (*) 
- (I + ®a/s) 0 "L == G«,3 — G,3<*> 
où les seize fonctions S a g forment le tenseur symétrique des 
champs gravifique et électromagnétique considérés. 
De plus, 
d± z gf 
dg^ 
( 4 
Les équations (15) du champ gravifique deviennent donc 
&( {JY Ga /3 l Qaft ~ G a/ 3 * 
en posant 
l* = l + l\/- g. 
Ce sont précisément les équations obtenues par M. De 
Donder (*). 
3. Remarque. L’expression (14) montre quil sera avantageux 
de choisir comme variables les quantités 
= ( (j'y. 
Dans ce cas, les équations de la gravifique peuvent s’écrire 
(i - te* = - ( l + M- yf). 
où le symbole <> a ^ sert à rappeler que le lagrangien a été pris 
par rapport aux variables y a P. 
Posons encore 
- (1 + Sajs) O *' 5 L = S «J = S,3a • 
(*) Th. De Donder, Théorie du champ électromagnétique de Maxwell-Lorentz et 
du champ gravifique d’Einstein (p. iv). Paris, 1920 (Gauthier-Villars). 
