IL Vanderlinden. — La trajectoire d’un rayon lumineux 
2. La déviation du rayon lumineux. — Comme nous 
l’avons déjà remarqué ci-dessus, le champ d’Einstein-Schwarz- 
schild est très peu différent de l’espace-temps non déformé 
Reportons l’image de la marche du rayon lumineux dans un 
plan euclidien (voir figure). Prenons comme origine le centre 
du Soleil. 
La courbe est symétrique par rapport à Taxe SX. Elle admet 
deux asymptotes, dont la distance à l’origine S est a, et qui 
font chacune avec l’axe SY un angle égal à la moitié de la 
déviation. Si M est un point de la trajectoire, l’angle Y défini 
par (7) est l’angle formé par le rayon secteur SM avec la tan¬ 
gente à la courbe en M. 
Au point A, on a Y = et r atteint une valeur minimum 
r 0 = aÇi — très peu différente de a. 
Le calcul de la déviation du rayon lumineux revient à déter¬ 
miner l’angle que font les asymptotes avec l’axe SY. 
Appelons x l’angle des tangentes aux points A et M de la 
courbe. Dans le quadrilatère SABM, on a 
Xs = V + <P — h 
d’où, en dérivant cette relation par rapport à Y, 
dx 
dV 
ùcp 
dr 
dr 
cïŸ 
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