dans le champ de gravitation d'tAnstein-Schwarzschild. 
En vertu de (5) et (7), cette relation s’écrit 
dx tg V dr 
rfV = + ~ ‘ dV 
(9) 
D’autre part, en dérivant par rapport à V l’équation (8) du 
^ayon lumineux, il vient 
dr . XT __ / a . dr cl . 
— sin V + r cos V =, a — sin 2 V —-sin V cos V 
dV \2f 2 dV r 
On en déduit que 
dr 
dV 
Tr aoL . XT 
r côs V -\ -sin V cos V 
r 
aoL 
sin V-sin 2 Y 
2r 2 
( 10 ) 
dr 
Remplaçons par sa valeur (10) dans (9); après quelques 
réductions, nous obtenons 
dx 
dV 
sin V 
2 
aa 
1 — —— sin V 
2r 2 
ou 
dx 3 aoi. 
— — - • — sin V. 
dV 2 r 2 
( 11 ) 
Intégrons cette équation, en remarquant que sin V est une 
fonction impaire. Pour un rayon lumineux passant de — oc à 
-f- oc, nous aurons ainsi, comme valeur de la déviation totale, 
f°3 aa. 
| - • — - si] 
I 2 r 2 
D^ —2 l --sin VdV. 
2 r 
( 12 ) 
Éliminons r dans (12), à l’aide de l’équation (8); comme “ 
est très petit, on a pratiquement 
r sin V'^ a, 
r - 
sin V 
9 » 
d’où 
