Th. De Donder et H. Vanderlinden. — Théorie nouvelle 
En tenant compte de (4), (13), (14) et (6), il vient 
= feG a /3 + ag a p. 
D’où les équations de la gravifique deviennent (*) 
&&a/3 + ag a p — 8a/3 
(16) 
(16) 
Multiplions les deux membres de l’équation (16) par y a P et 
sommons par rapport à a et (3; il vient 
2 0 + 2«V— 9 ) = £ £ Sa 
a £ 
êY 
a/3 
(17) 
Posons 
ou 
2r a/3 s a ^sf 
Sa/3 - S,3a-Yv,3 Yva^ 
(18) 
et appelons S^- le tenseur asymétrique des champs électroma¬ 
gnétique et matérialitique. 
En vertu de (17) et (18), on aura 
S^£S§ = 2(l + 2aV-!0. 
Posons 
r==(2a + kC)\f—g; 
d’où la relation (19) devient 
s = 2r 
(19) 
( 20 ) 
( 21 ) 
(*) Si nous supposons que la constante universelle a est nulle, nous retrouvons 
nos équations : 
ttGafi = S a jS. 
236 
