de la gravifique. 
Remarquons que la fonction E s’exprime au moyen des y a P 
de ici même manière qu’au moyen des g*? ; cela résulte immé¬ 
diatement du mode de formation des dualistiques. Grâce à 
cette remarque et aux calculs que nous avons faits antérieu¬ 
rement (*), nous pouvons affirmer que 
Sf ==* Tg + L w a w&, (39) 
où représente le tenseur asymétrique classique : 
T « = 5 £ (- 1 )** [M«vM? - m; v M*] (40) 
l V 
et où 
T«|8- (41) 
On voit immédiatement (40) que 
T = £T“=eO. (42) 
Donc (39), (37) et (41) nous fournissent iégalité remar¬ 
quable 
S = L 
(43) 
La force généralisée pourra donc s’écrire aussi 
_ 1 dL 
2 dXi 
(44) 
Cette force généralisée nest donc pas nulle, en général, dans 
un champ électromagnétique pur. 
(*) Voir p. viii du mémoire cité de Th. De Donder, 1920, et p. 318. (Bull. Acad, 
roy. Belgique, 1919.) 
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