de la gravifique. 
Rappelons que les équations du champ électromagnétique 
peuvent se mettre sous la forme condensée (*) 
j DI = II. 
(«) 
\ DI* = 0 
(53) 
et sous la forme explicite (**) 
d\\P a 
? ( - 1) ’kr ==(_1) " pw ' 
(54) 
•M 
T 
A 
* -Où 
II 
O 
(55) 
De (52) ou de (54), il résulte immédiatement que 
O 
II 
/-—s 
% ««- 
?5 « 
(56) 
qui exprime l’équation de continuité du mouvement (dans 
l’espace-temps) de l’électricité. 
Remarquons, en passant, que toute la théorie précédente 
subsisterait si Ton considérait des systèmes dans lesquels le 
premier membre de (55) serait différent de zéro ; de tels champs 
ont été considérés par M. Einstein (***). 
Remarquons aussi que dans les champs électromagnétiques, 
considérés habituellement, le tenseur complémentaire t£, donné 
par (45), est extrêmement petit à cause de la petitesse de L et 
des vitesses (ordinaires) de l’électricité par rapport à celle de 
la lumière. On aura donc approximativement (51 et 55) 
(57) 
/S 
(*) Voir les équations (15) et (16) du mémoire précédent. 
(**) Le p n’a pas ici la même signification que le p qui figure dans les rela¬ 
tions (21) du mémoire cité de Th. De Donder. Cela provient de ce que le symbole 
ds / < 
(***) Voir p. 1066 des Sitzungsberichte d. Akademie d. Wissenschaften. Berlin, 
novembre 1914. 
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