des systèmes de Gibbs. 
si nous admettons que chaque % a ne dépend que de T, de 
p a et des mf, ..., m a c . 
Chacune des relations (19) exprime une loi différentielle 
physique du système de Gibbs. Nous allons passer à l’interpré¬ 
tation physique de (19)* 
Posons 
tv%QjQj f 
ly 
SQ 
hUy 
( 20 ) 
où 8Q représente la quantité de chaleur reçue par le système 
pendant une transformation virtuelle dans laquelle toutes les 
variables sont constantes, excepté et mÿ. 
Appelons r£ a ' la chaleur latente de transformation relative au 
constituant y passant de la phase a à la phase a'. 
Le coefficient de dT dans (19) vaut la chaleur latente r^ a \ 
divisée par la température T. 
Dans l’interprétation des coefficients de dp a dans (19), nous 
sommes amené à poser 
( 21 ) 
v* est le volume spécifique du constituant y dans la phase a. 
Posons aussi 
— v a y , (22) 
et appelons ce symbole la dilatation due au constituant y 
passant de la phase a à la phase a'. 
Le coefficient de dp a dans (19) v%. 
Passons, enfin, à l’interprétation physique de la somme qui 
figure dans (19). Pour atteindre ce but, posons 
<7 
a 
y 
m a y ' 
m a » 
(23) 
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